Ecuatiile lu Maxwell pt medii omogene si izotrope
divE(f)=ro/Epsilon (m1) [] divH(f)=0 (m2) [] rotE(f)=- (drvpart)B(f)/(drvpart)t
(m3) [] rotH(f)= j+Epsilon 0 pe langa (drvpart)E(f) / (drvpart)t (m4)
Sist ec lu Maxwell se completeaza cu ec constitutive D(f)=EpsilonE(f) ; B(f)=niu
H(f)
Legea lu Ohm j=sigmaE(f)
Ec de continuitate (drvpart)ro/(drvpart)t + divj(f)0
Campul electromagnetic sete o forma de existenta a materiei prin care campurile
electrice si magnetice E(f), H(f) se genereaza in mod reciproc. Ori de cate ori
variaza B apare E (m3)
Caz part: Campuri statice E,B (f) const in timp
divE(f) = RO/Epsilon (E1), rotE(f)=0 (e2) I
divB(f)=0 (b1), rotB(f)=niu j(f) II si se uneste e1 cu b2 si e2 cu b1
unu – camp electrostatic
doi – campu magnetostatiuc
Obs – din E1 rezulta sursa campului el este el de sarcina P, spre deosebire d B1
rez camp magn fara surse B(f)=rotA(f)
Din e2 rez ca in cazu campului electrost avem propr de camp conservativ V= -
integr de la inf la r din E(f) * dr(f)
Campu magnetostatic nu e un camp conservator
In cazul campurilor statice, ec Maxwell se decupleaza incat campurile
electrostatice si magnetostatice pot fi deschise in mod independent.